☆ 等速円運動をする点電荷が中心に作る磁場 ☆ |
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◎ ヘビサイド,ファインマン流 Heaviside Feynmann 動く点電荷が作る電磁場 ある時刻、ある観測点での電磁場は、その時刻の電荷の位置ではなく、それよりも前に異なる位置にあった電荷の影響によるものである ★_ |
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ベクトル <A> 内積 * 外積 # 10^x=Ten(x) 微分 ;x 時間微分 ' 積分 $ ネイピア数 e e^x=exp(x) i^2=-1 e^(i*x)=exp(i*x)=expi(x) デカルト座標単位ベクトル <xu>,<yu>,<zu> 円柱座標 (h,a,z)_C <Ah Aa Az>_C 座標単位ベクトル <hu>,<au>,<zu> 球座標 (r,a,b)_S <Ar Aa Ab>_S 座標単位ベクトル <ru>,<au>,<bu> 180722 |
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\3=2.99792458{定義値} 光速 c=\3*Ten(8)_m/sec
\e=1.6021766208 素電荷
qe=\e*Ten(-19)_C 1_eV=\e*Ten(-19)_J
CGS静電単位系 ke=1 <Bcgs>=c*<B> <Acgs>=c*<A> |
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❖ 動く点電荷が作る電磁場.Lienard-Wiechert表記 ❖
◆
[時刻
T] 観測点の位置(原点:電荷)ベクトル<R> [時刻
t] 時間 R/c かかって、電荷の影響が、観測点に届く。 時刻の関係 T=t-R/c ■
<E>/(ke*q) <cB>=-<Ru>#<E> |
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❖ 動く点電荷が作る電磁場.Heaviside-Feynmann表記 ❖ ◎ Lienard-Wiechert の結果から、次の式が得られるらしい。
※
右辺は、すべて、時刻 T に関する量 ・<E>
の第1項 クーロンの法則 {右辺の微分の所の解釈がわかりにくかった!2017/5} |
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❖ 等速円運動をする点電荷が中心に作る磁場 ❖ ◎ Heaviside-Feynmann 表記を使う。円運動をする電荷を考える。観測者までの距離は変わらないのがミソである。ただし、方向は変わる。 ◆ 電荷 +q 等速円運動 回転の中心:原点:観測者 回転面:xy平面 半径 R 角速度 w b=R*w/c 時刻 T の電荷の位置の影響が、時刻 t に観測点に届くとする。 遅延時間 Δt=R/c=t-T 時刻 T での電荷の位置 <R>=<xu>*R <Ru>=<xu> とする ■ 1項目 <Ru>/R^2=<xu>/R^2 2項目 Δt*[d(<Ru>/R^2)/dT]*(dT/dt) 3項目 dT/dt^2=0 ⇒ <E>=-ke*(q/R^2)*(<xu>-<yu>*b) ★_ ■
<cB> <cB>=<zu>*ke*(q/R^2)*b ★_ 国際単位系 B CGS静電単位系 Bcgs=q*b/R^2_G ■ 角速度 w=v/R=c*b/R で書き直せば、 B=(ke/c^2)*q*w/R ★_ |
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❖ 等速円運動をする点電荷が中心に作る磁場 ❖ ◆ 電荷 q 等速円運動 半径 R 角速度 w 中心に作る磁場の大きさ B ■ B=(ke/c^2)*q*w/R |
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❖ {計算例}等速円運動をする点電荷が中心に作る電磁場 ❖ ★ 原子中の動く電子が作る磁場の目安 q=4.803*Ten(-10)_esu b=0.01 R=Ten(-8)_cm Bcgs=[4.8*Ten(-10)]*0.01/Ten(-16)=4.8*Ten(4)_G ▲ とても大きい{!}たくさんの原子がランダムな方向を向いていると、それらの磁場は相殺されて、観測されない。 |
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☆ お勉強しよう 2018-2011 Yuji W. ☆ |