☆ 強制振動、共鳴 ☆ |
○ 振動している物に、さらに、周期的な力を加える ブランコに乗っている子供の背中をタイミングよく押す |
A.力学 B.特殊相対性理論,電磁気 C.物理学その他 D.数学,その他 ★ |
2*3=6 6/2=3 3^2=9 1000=10^3=Ten(3) 2021.2.8 |
〓〓〓 2階/線型/非斉次/定数係数/微分方程式 〓〓〓 ▢ x=x(t) x;;t+p*(x;t)+q*x=f〔p,q,f:定数〕 基本解 x1,x2 特殊解 x3 一般解 x=C1*x1+C2*x2+x3 〔C1,C2:積分定数〕 ■ 基本解の求め方 複素数 h に対して x=exp(h*t) と仮定して解く h が満たすべき方程式[特性方程式] H(h)=h^2+p*h+q=0 その解 h1,h2 x1=exp(h1*t) x2=exp(h2*t) ■ 特殊解 x3 は、適当に求めて 一般解 x=C1*x2+C2*x2+x3 ■ H(h)=0 の解が1つだけ[重根] h1 微分方程式の基本解 exp(h1*t) t*exp(h1*t) ■ x;;t+b^2*x=0 H(h)=h^2+b^2=0 h=±i*b 基本解は、次の3種で表せる ① expi(b*t) , expi(-b*t) ② cos(b*t) , sin(b*t) ③ cos(b*t+α) |
〓〓〓 強制振動 〓〓〓 ▢ 1次元調和振動子 質点の質量 m 位置 x バネ定数 k 調和振動子による力 -k*x 固有角振動数 w0=root(k/m) 強制振動の力 F0*cos(w*t) ■ 運動方程式 m*(x;;t)=-k*x+F0*cos(w*t) x;;t+(k/m)*x=(F0/m)*cos(w*t) x;;t+w0^2*x=(F0/m)*cos(w*t) 〔w0,m,w:正の定数〕 ★ ■ x=exp(h*t) と仮定すれば h^2+w0^2=0 h=±i*w0 基本解 expi(w0*t) , expi(-w0*t) または cos(w0*t+α) 特殊解 x3=A*cos(w*t) と仮定すれば x3;;t=-A*w^2*cos(w*t) -A*w^2*cos(w*t)+A*w0^2*cos(w*t)=(F0/m)*cos(w*t) A=F0/[m*(w0^2-w^2)] 一般解 x=C*cos(w0*t+α)+cos(w*t)*(F0/m)/(w0^2-w^2) ★ ■ 細かい振動の力を加える 0<w0<<w 1/(w0^2-w^2) ⇨ -1/w^2 として、 x=C*cos(w0*t+α)-cos(w*t)*F0/(m*w^2) ゆったりとした振動の力を加える 0<w<<w0 1/(w0^2-w^2) ⇨ 1/w0^2 として、 x=C*cos(w0*t+α)+cos(w*t)*F0/(m*w0^2) 固有振動数に近い振動数の力を加える 0<w0~w 1/(w0^2-w^2) は非常に大きくなる x=cos(w*t)*(F0/m)/(w0^2-w^2) ★ 共鳴 |
〓〓〓 共鳴 〓〓〓 ○ 調和振動子の固有振動数に近い振動数の力を加える ▢ 1次元調和振動子 質点の質量 m 位置 x バネ定数 k 調和振動子による力 -k*x 固有角振動数 w0=root(k/m) 強制振動の力 F0*cos(w*t) 固有振動数に近い振動数の力を加える 0<w0~w w=w0+Δw 微少量 Δw x=cos(w*t)*(F0/m)/(w0^2-w^2) ■ w0^2-w^2=w0^2-(w0+Δw)^2=-2*w0*Δw 1/(w0^2-w^2)=-1/(2*w0*Δw) また cos(w*t) ⇨ x x=-[F0/(2*m*w0*Δw)]*cos(w0*t)+[F0/(2*m*w0)]*sin(w0*t)*t ★ 周期的な運動をするのだが、時間がたつにつれ、揺れが大きくなる。最終的には、振れ幅が無限大になる。 |
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