☆ 平均値定理 ☆ |
◎ 電位 平均値定理 |
◇ ベクトル <A> 内積 * 外積 # 10^x=Ten(x) 微分
;x 時間微分
' 積分 $ |
◇ 電磁気.国際単位系 クーロン力定数
ke=1/(4Pi*ε0) |
〓 点電荷が作る電場(円柱座標) 〓 . ◆ 円柱座標(h,a,z) 座標単位ベクトル <hu>,<a>,<z> z軸上正の方向に電荷 q 原点からの距離 Z 電荷と観測点との距離 s 電場 <E>=<hu>*Eh+<z>*Ez |<E>|=E ■ s=root[h^2+(Z-z)^2] E=ke*q/s^2 Eh=E*h/s=ke*q*h/s^3 Ez=-E*(Z-z)/s=-ke*q*(Z-z)/s^3 <E>=ke*q*[<hu>*h-<z>*(Z-z)]/s^3 ★_ |
〓 点電荷が作る電場(球座標) 〓 . ◆ 円柱座標(h,a,z) 座標単位ベクトル <hu>,<a>,<z> 球座標(r,a,b) 座標単位ベクトル <ru>,<a>,<b> z軸上正の方向に電荷 q 原点からの距離 Z 電場 <E> |<E>|=E ■ h=r*sin(a) z=r*cos(a) <hu>=<ru>*sin(a)+<a>*cos(a) <z>=<ru>*cos(a)-<a>*sin(a) ■ s^2=[r*sin(a)]^2+[Z-r*cos(a)]^2=r^2+Z^2-2*r*Z*cos(a) s=root[r^2+Z^2-2*r*Z*cos(a)] 余弦定理 E=ke*q/s^2
<E>/(ke*q)
ここで h*sin(a)-(Z-z)*cos(a)
また h*cos(a)+(Z-z)*sin(a)
<E>/(ke*q) |
〓 点電荷が作る電場(円柱座標,球座標) 〓 . ◆ 円柱座標(h,a,z) 座標単位ベクトル <hu>,<a>,<z> 球座標(r,a,b) 座標単位ベクトル <ru>,<a>,<b> z軸上正の方向に電荷 q 原点からの距離 Z 電荷と観測点との距離 s 電場 <E> ■ 円柱座標 s=root[h^2+(Z-z)^2] <E>=ke*q*[<hu>*h-<z>*(Z-z)]/s^3 ■ 球座標 s=root[r^2+Z^2-2*r*Z*cos(a)] <E>=ke*q*{<ru>*[r-Z*cos(a)]+<a>*Z*sin(a)}/s^3 |
〓 {計算例}点電荷が作る電場 〓 . ◆ 円柱座標(h,a,z) 座標単位ベクトル <hu>,<a>,<z> 球座標(r,a,b) 座標単位ベクトル <ru>,<a>,<b> z軸上正の方向に電荷 q 原点からの距離 Z 電荷と観測点との距離 s 電場 <E> ■ xy平面上で s=root[h^2+Z^2] <E>=ke*q*(<hu>*h-<z>*Z)/s^3 ■ 球[半径 R 中心:原点] s=root[R^2+Z^2-2*R*Z*cos(a)] <E>=ke*q*{<ru>*[R-Z*cos(a)]+<a>*Z*sin(a)}/s^3 |
〓 {別解}点電荷が作る電場(球座標) 〓 . ◆ 球座標(r,a,b) 座標単位ベクトル <ru>,<a>,<b> z軸上正の方向に電荷 q 原点からの距離 Z 位置 (Z,0,0)_球座標 観測点 (r,a,b)_球座標 電荷と観測点の距離 s(r,a) 電位 φ(r,a) 電場 <E(r,a)> 〔 0<r<Z 〕 ● <grad(f)>=<ru>*(f;r)+<a>*(f;a)/r+<b>*(f;b)/[r*sin(a)] ■ a=0 のとき s=Z-r <E>=-<ru>*ke*q/s^2 cos(a)=r/Z のとき s=root(Z^2-r^2) <E>=<a>*ke*q/s a=Pi/2 のとき s=root(Z^2+r^2) <E>=ke*q*(<ru>*r+<a>*Z)/s^3 a=Pi のとき s=Z+R <E>=<ru>*ke*q/s^2 ■ s(r,a)=root[r^2+Z^2-2*Z*r*cos(a)] φ(r,a)=ke*q/s(r,a) ★_ ■ s;r=(1/2)*[2*r-2*Z*cos(a)]/s=[r-Z*cos(a)]/s (1/s);r=-(s;r)/s^2=-[r-Z*cos(a)]/s^3 また s;a=(1/2)*2*Z*r*sin(a)/s=Z*r*sin(a)/s (1/s);a=-(s;a)/s^2=-Z*r*sin(a)/s^3
<E> 》<E>=ke*q*{<ru>*[r-Z*cos(a)]+<a>*Z*sin(a)}/s^3 ★_ ★ a=0 のとき s=Z-r <E>=ke*q*<ru>*(r-Z)/(Z-r)^3=-<ru>*ke*q/s^2 ★ cos(a)=r/Z のとき s=root(Z^2-r^2) <E>=<a>*ke*q*s/s^3=<a>*ke*q/s^2 ★ a=Pi/2 s=root(Z^2+r^2) <E>=ke*q*(<ru>*r+<a>*Z)/s^3 ★ a=Pi s=Z+r <E>=ke*q*<ru>*(Z+r)/s^3=<ru>*ke*q*/s^2 |
〓 点電荷による球面上の電場 〓 . ◆ 球座標(r,a,b) 座標単位ベクトル <ru>,<a>,<b> z軸上正の方向に電荷 q 原点からの距離 Z 位置 (Z,0,0)_球座標 観測点 (r,a,b)_球座標 電荷と観測点の距離 s(r,a) 電位 φ(r,a) 電場 <E(r,a)> 〔 0<r<Z 〕 ■ s(r,a)=root[r^2+Z^2-2*Z*r*cos(a)] φ(r,a)=ke*q/s(r,a) <E(r,a)>=ke*q*{<ru>*[r-Z*cos(a)]+<a>*Z*sin(a)}/s^3 |
〓 点電荷の球面上の電位の平均 〓 . ◆ 球座標(r,a,b) 座標単位ベクトル <ru>,<a>,<b> 点電荷 電荷 q 位置 (0,0,z) 球 半径 r 中心:原点 その球面上の観測点の電位 φ(a) 点電荷と観測点との距離 s 0<r<z 点電荷は球の外部 ※ 球は導体とかではなく、ただの位置を示している 球面上の電位の平均値 @φ 原点での電位 φ0=ke*q/z ■ 三角形の余弦定理より s=root[z^2+r^2-2*z*r*cos(a)] φ(a)=ke*q/s 球面上の面積要素=da*db*r^2*sin(a)
(4Pi*r^2)*@φ @φ=(1/2)*ke*q*${sin(a)*da/s}[a:0~Pi] ★_ ■ ${sin(a)*da/s}=${sin(a)*da/root[z^2+r^2-2*z*r*cos(a)]} -cos(a)=t と置けば sin(a)*da=dt [a:0~Pi] ⇔ [t:-1~1] ${sin(a)*da/s}=${dt/root[z^2+r^2+2*z*r*t]}[t:-1~1]
{root[z^2+r^2+2*z*r*t]};t
${sin(a)*da/s} ■ @φ=(1/2)*ke*q*${sin(a)*da/s}[a:0~Pi]=(1/2)*ke*q*(2/z)=ke*q/z @φ=φ0 ★_ 球の外部に電荷があるとき、球の表面上の電位の平均は、球の中心の電位に等しい。 |
〓 点電荷の球面上の電位の平均.平均値定理 〓 . ◆ 球座標(r,a,b) 点電荷 電荷 q 位置 (0,0,z) 球 半径 r 中心:原点 その球面上の観測点の電位 φ(a) 点電荷と観測点との距離 s 0<r<z 点電荷は球の外部 ※ 球は導体とかではなく、ただの位置を示している 球面上の電位の平均値 @φ 原点での電位 φ0=ke*q/z ■ s=root[z^2+r^2-2*z*r*cos(a)] φ(a)=ke*q/s @φ=ke*q/z=φ0 球の外部に電荷があるとき、球の表面上の電位の平均は、球の中心の電位に等しい。 |