☆ 動く点電荷が作る電磁場 ヘビサイド,ファインマン流 ☆ |
◎ 動く点電荷が作る電磁場 ヘビサイド,ファインマン流 Heaviside Feynmann ある時刻、ある観測点での電磁場は、その時刻の電荷の位置ではなく、それよりも前に異なる位置にあった電荷の影響によるものである ★_ |
◇ ベクトル <A> 内積 * 外積 # 10^x=Ten(x) 微分
;x 時間微分
' 積分 $
デカルト座標単位ベクトル
<xu>,<yu>,<zu> |
◇ \3=2.99792458{定義値} 光速 c=\3*Ten(8)_m/sec |
◇ T に依る微分 ; t に依る微分 ' dy/dT=y; dy/dt=y' dT/dt=T' d^2y/dT^2=y;; d^2y/dt^2=y'' |
〓 動く点電荷が作る電磁場.Heaviside-Feynmann表記 〓 . ◎ Lienard-Wiechert の結果から、次の式が得られるらしい。 ◆ 電荷 q クーロン力定数 ke=1/(4Pi*ε0) 時間微分 ' 時刻 T における電荷の影響が、速さ c で伝わって、時間 Δt かかって、観測時刻 t に観測点に届くとする。 時刻 T で観測点から見た電荷の位置 <R> |<R>|=R <Ru>=<R>/R 遅延時間 Δt=t-T=R/c ★_ 観測時刻 t で観測点から見た電荷の位置 <r> |<r>|=r <ru>=<r>/r 観測時刻 t に観測点で観測される電場 <E> 磁場(光速倍) <cB> ※ <E>,<cB>に <r> は全く影響を及ぼさない。ただし、結果を <r> や t を使って表す事を考える。 ◇ T に依る微分 ; t に依る微分 ' ■ <E>/(-ke*q)=<Ru>/R^2+(<Ru>/R^2)'*(R/c)+<Ru>''/c^2 ■ <cB(t)>=-<Ru>#<E> |
〓 動く点電荷が作る電磁場.Heaviside-Feynmann表記 〓 . ◆ <E>/(-ke*q)=<Ru>/R^2+(<Ru>/R^2)'*(R/c)+<Ru>''/c^2 時刻 T における電荷の影響が、速さ c で伝わって、時間 Δt かかって、観測時刻 t に観測点に届くとする。 ◇ T に依る微分 ; t に依る微分 ' ■【 第1項 】 <Ru>/R^2=<R>/R^3 ■【 第2項 】 (<Ru>/R^2)'=(<R>/R^3)'=<R>'/R^3-<R>*3*R'/R^4 (<Ru>/R^2)'*(R/c)=-<R>*3*R'/(c*R^3)+<R>'/(c*R^2) ■【 第3項 】 <Ru>'=(<R>/R)'=<R>'/R-<R>*R'/R^2 <Ru>''=(<R>'/R)'-(<R>*R'/R^2)' ここで (<R>'/R)'=<R>''/R-<R>'*R'/R^2 また (<R>*R'/R^2)'=<R>'*R'/R^2+<R>*R''/R^2-<R>*2*(R')^2/R^3 {3項目の - を間違えた!2018/7}
<Ru>''
<Ru>''/c^2 ■【 <E> 】
<E>/(-ke*q)
》<E>/(-ke*q) {これでも、だいぶすっきりしてきた!2018/7} ■ <R>=-<xu>*R のとき、
(<E>のx成分)/(ke*q) =(1/R^2)*(1-2*R'/c) 》<E>=<xu>*(ke*q/R^2)*(1-2*R'/c) ★_ |
〓 等速直線運動をする点電荷が前方に作る電磁場 〓 . ◆ 電荷 +q x軸上を等速直線運動 速さ(対光速比) b 時刻 0 で原点 観測点:(x,0,0) 電荷が観測時刻に観測点に作る電場 <E> 磁場(光速倍) <cB> <Ru>=-<xu> 電荷は速さ c*b で進むから R=x-c*b*T r=x-c*b*t <E>=<xu>*(ke*q/R^2)*(1-2*R'/c) ● R=x-c*b*T R;=-c*b R;;=0 T'=1/(1-b) R=r/(1-b) ■ 1-2*R'/c=1-2*(R;)*T'/c=1+2*b/(1-b)=1+2*b/(1-b)=(1+b)/(1-b) (1-2*R'/c)/R^2=[(1+b)/(1-b)]*[(1-b)^2/r^2]=(1-b^2)/r^2=1/(Γ^2*r^2) <E>=<xu>*(ke*q/r^2)/Γ(b)^2 ★_等速直線運動をする点電荷が前方に作る電場 ▲ クーロン力定数 ke=1/(4Pi*ε0) 観測時刻における点電荷と観測点の距離 r {すごーい!できた!2018/7} |
☆ お勉強しよう 2018-2011 Yuji Watanabe ☆ |