☆ 等速直線運動をする点電荷が前方に作る電磁場 ☆ |
◎ 等速直線運動をする点電荷が前方に作る電磁場 ヘビサイド,ファインマン流 Heaviside Feynmann ある時刻、ある観測点での電磁場は、その時刻の電荷の位置ではなく、それよりも前に異なる位置にあった電荷の影響によるものである ★_ |
ベクトル <A> 内積 * 外積 # 10^x=Ten(x) 微分
;x 時間微分
' 積分 $
デカルト座標単位ベクトル
<xu>,<yu>,<zu> |
\3=2.99792458{定義値} 光速 c=\3*Ten(8)_m/sec
\e=1.6021766208 素電荷
qe=\e*Ten(-19)_C 1_eV=\e*Ten(-19)_J
CGS静電単位系 ke=1 <Bcgs>=c*<B> <Acgs>=c*<A> |
❖ 微分の表記 ❖ ■ T に依る微分 ; t に依る微分 ' と表す dy/dT=y; dy/dt=y' dT/dt=T' d^2y/dT^2=y;; d^2y/dt^2=y'' ● Tの関数 A(T),B(T) Tはtの関数 T に依る微分 ; t に依る微分 ' (A*B)''=[(A;;)*B+2*(A;)*(B;)+A*(B;;)]*(T')^2+[(A;)*B+A*(B;)]*T'' |
❖ 動く点電荷が作る電磁場.Lienard-Wiechert表記 ❖ .
◆
[時刻
T] 観測点の位置(原点:電荷)ベクトル<R> [時刻
t] 時間 R/c かかって、電荷の影響が、観測点に届く。 時刻の関係 T=t-R/c ■
<E>/(ke*q) <cB>=-<Ru>#<E> |
❖ 動く点電荷が作る電磁場.Heaviside-Feynmann表記 ❖ . ◎ Lienard-Wiechert の結果から、次の式が得られるらしい。 ◆ 電荷 q クーロン力定数 ke=1/(4Pi*ε0) 時間微分 ' 時刻 T における電荷の影響が、速さ c で伝わって、時間 Δt かかって、観測時刻 t に観測点に届くとする。 時刻 T で観測点から見た電荷の位置 <R> |<R>|=R <Ru>=<R>/R 遅延時間 Δt=t-T=R/c ★_ 観測時刻 t で観測点から見た電荷の位置 <r> |<r>|=r <ru>=<r>/r 観測時刻 t に観測点で観測される電場 <E> 磁場(光速倍) <cB> ※ <E>,<cB>に <r> は全く影響を及ぼさない。ただし、結果を <r> や t を使って表す事を考える。 ■
<E>/(-ke*q) ■ <cB(t)>=-<Ru>#<E> |
❖ 等速直線運動をする点電荷が前方に作る電磁場 ❖ . ◎ Heaviside-Feynmann表記を使う。 ◆ 電荷 +q x軸上を等速直線運動 速さ(対光速比) b 時刻 0 で原点 観測点:(x,0,0) 電荷が観測時刻に観測点に作る電場 <E> 磁場(光速倍) <cB> <Ru>=-<x> 電荷は速さ c*b で進むから R=x-c*b*T r=x-c*b*t ■ R=x-c*b*T R;=-c*b R;;=0 ■【 <E> 】 <E>/(ke*q)=<xu>*[1/R^2+(1/R^2)'*(R/c)] <E>=<xu>*Ex と置けば Ex/(ke*q)=1/R^2+(1/R^2)'*(R/c) ここで (1/R^2)'=-2*(R;)*T'/R^3 だから、 Ex/(ke*q)=1/R^2-2*(R;)*T'/(c*R^2) ★_ ■【 T と t 】 遅延時間 Δt=t-T=R/c t-T=R/c=x/c-b*T T=(t-x/c)/(1-b) T'=dT/dt=1/(1-b) ■【 R と r 】
x-c*b*T
R/r R=r/(1-b) ※ 0<b<1 だから R>r {まとめ} R=x-c*b*T R;=-c*b T'=1/(1-b) R=r/(1-b) {核心!} ■【 <E> 】 1/R^2=(1-b)^2/r^2
-2*(R;)*T'/(c*R^2)
Ex/(ke*q) Ex=(ke*q/r^2)/Γ^2 <E>=<xu>*(ke*q/r^2)/Γ^2 ★_等速直線運動をする点電荷が前方に作る電場
▲ クーロン力定数
ke=1/(4Pi*ε0) 点電荷の速さ(対光速比) b ■ <cB>=-<Ru>#<E>=<xu>#<E> ∝ <xu>#<xu>=0 ★_ ▲ ローレンツ変換を使って求めた結果と同じ {やっとできた!何年もかかった!2018/7} |
☆ お勉強しよう 2018-2011 Yuji Watanabe ☆ |